非廣延統(tǒng)計(jì)物理中“廣延量”和“強(qiáng)度量”的漲落.pdf

1、非廣延統(tǒng)計(jì)力學(xué)是在1988年首先由Tsallis建立起來的，是對(duì)廣延統(tǒng)計(jì)力學(xué)的延伸和拓展。其中應(yīng)用最為廣泛的Tsallis統(tǒng)計(jì)是引入了含有參數(shù)q的非廣延Tsallis熵，得到了概率分布的冪律形式。當(dāng)q→1時(shí)，非廣延熵就退化到傳統(tǒng)的Boltzmann-Gibss熵的形式，非廣延統(tǒng)計(jì)也就退化到傳統(tǒng)的廣延統(tǒng)計(jì)。即系統(tǒng)的非廣延性完全體現(xiàn)在非廣延參數(shù)q的取值上，q偏離1的程度表征著系統(tǒng)非廣延性的程度。但熱力學(xué)系統(tǒng)的非廣延性是自然屬性，不能完全由非

2、廣延參數(shù)q的非“1”來決定，也不應(yīng)由人為引入的非廣延熵而完全確定。本文是在更寬范疇的非廣延統(tǒng)計(jì)力學(xué)框架下研究漲落。
　　 利用帶有非廣延熵常數(shù)的Shannon熵為基礎(chǔ)的完全開放系統(tǒng)的統(tǒng)計(jì)分布(N-E-V分布)，結(jié)合系綜方法和準(zhǔn)熱力學(xué)方法計(jì)算“廣延量”和“強(qiáng)度量”的漲落。并分別以單原子理想氣體、理想玻色子和n維真實(shí)氣體為例展開計(jì)算。結(jié)果顯示，單原子理想氣體N-E-V分布的“廣延量”的相對(duì)漲落正比于1，而“強(qiáng)度量”的相對(duì)漲落與其它系

3、綜計(jì)算的結(jié)果相同，正比于1/√N(yùn)；理想玻色子N-E-V分布的“廣延量”的相對(duì)漲落正比于1，而強(qiáng)度量的相對(duì)漲落也與其它分布計(jì)算的結(jié)果相同，正比于1/√N(yùn)；n維真實(shí)氣體N-E-V分布的“廣延量”和“強(qiáng)度量”的相對(duì)漲落都正比于1，并且“強(qiáng)度量”的相對(duì)漲落與溫度有關(guān)，會(huì)隨溫度的變化而變化。從而說明完全開放系統(tǒng)中存在大漲落，同時(shí)也證明了平衡態(tài)中存在不穩(wěn)定狀態(tài)。
　　 在Tsallis統(tǒng)計(jì)的OLM方案中，證明了正則系綜方法和微正則系綜方法在