大動(dòng)量交換下螺旋度反轉(zhuǎn)的夸克廣義部份子分布函數(shù)研究.pdf

1、對單舉過程，可以用費(fèi)曼部份子分布密度描述強(qiáng)相互作用的非微擾部分，它描述了無限動(dòng)量體系下夸克、膠子的縱向動(dòng)量分布。對遍舉過程，非微擾效應(yīng)用形狀因子、部份子分布振幅等描述。對其中的一些衍射過程，如深虛康普頓散射和深虛介子產(chǎn)生等過程，可以證明Q2(》)-t(》)Λ2QCD時(shí)，散射振幅可以寫成硬核與廣義部份子分布卷積的因子化形式，其中的非微擾部分由廣義部份子分布表示。廣義部份子分布是20世紀(jì)90年代末才被提出的一種較新的物理量，它可以看作是形狀

2、因子與費(fèi)曼部份子分布函數(shù)的混合，通過傅立葉變換可以與部份子縱向動(dòng)量和橫向位置的三維分布相聯(lián)系，并與核子自旋分布有關(guān)。因此，廣義部份子分布提供了關(guān)于核子結(jié)構(gòu)的更完整的信息，而深虛康普頓散射和深虛介子產(chǎn)生過程則是實(shí)驗(yàn)上研究廣義部份子分布的最主要的過程。
　　在大動(dòng)量交換的極限下，初末態(tài)夸克間交換的膠子以大動(dòng)量膠子為主，可以進(jìn)行微擾論計(jì)算。在本篇論文中，對大動(dòng)量交換極限下的質(zhì)子螺旋度反轉(zhuǎn)的夸克廣義部份子分布Eq(x，ξ，t)做了領(lǐng)頭階的

3、微擾論計(jì)算。對具有確定螺旋度的核子態(tài)按分布振幅的扭度展開，通過軌道角動(dòng)量實(shí)現(xiàn)螺旋度的翻轉(zhuǎn)?？淇嗽谶@里可以看作是無質(zhì)量的旋量粒子。用旋量螺旋度振幅法來處理散射振幅中無質(zhì)量旋量的乘積，并對夸克的橫向動(dòng)量做展開。利用對稱性分析，減少了需要計(jì)算的拓?fù)鋱D。由這些圖的部份子散射振幅得到硬核部份。將橫向動(dòng)量積掉，將夸克廣義部份子分布Eq(x，ξ，t)寫為硬核部份與分部振幅的卷積形式。我們的結(jié)果在不同極限下分別與廣義部份子分布Hq(x，ξ，t)和泡利形