準(zhǔn)單色場(chǎng)中互強(qiáng)度的光學(xué)分?jǐn)?shù)傅里葉變換.pdf

1、1993年Mendlovi和Ozaktas等人首次將分?jǐn)?shù)傅立葉變換引入光學(xué)，并給出了其物理解釋和光學(xué)實(shí)現(xiàn)的基本模式之后，分?jǐn)?shù)傅立葉變換作為一種新的數(shù)學(xué)方法和研究非穩(wěn)態(tài)信息的手段，在圖像加密、神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)、空間濾波、透鏡設(shè)計(jì)、光學(xué)測(cè)量等領(lǐng)域成為及其有效的數(shù)學(xué)工具。2004年Haldun等人將分?jǐn)?shù)傅里葉變換應(yīng)用于部分相干光場(chǎng)的研究，之后分?jǐn)?shù)傅里葉變換在部分相干場(chǎng)中得到了廣泛的應(yīng)用。然而分?jǐn)?shù)傅里葉變換在部分相干場(chǎng)成像系統(tǒng)的研究，尚未見詳細(xì)完整的報(bào)

2、道。
　　 本文首先概述了描述部分相干場(chǎng)的基本物理量及各物理量之間的聯(lián)系，并在瑞利一索末非衍射理論基礎(chǔ)上推導(dǎo)了準(zhǔn)單色場(chǎng)中互相干函數(shù)、互強(qiáng)度的衍射公式。其次，在準(zhǔn)單色場(chǎng)中互強(qiáng)度衍射理論的基礎(chǔ)上，借助Lohmann提出的分?jǐn)?shù)傅里葉變換的單透鏡模式實(shí)現(xiàn)了互強(qiáng)度的分?jǐn)?shù)傅里葉變換，并論證了在兩種極限情況下，即在完全相干光源輻射的場(chǎng)中互強(qiáng)度的分?jǐn)?shù)傅里葉變換還原為復(fù)振幅的分?jǐn)?shù)傅里葉變換；在完全非相干光源輻射的場(chǎng)中，當(dāng)光源本身線度及觀察區(qū)域線度