高能核-核碰撞中光子標記噴注產(chǎn)生的Mach Cone現(xiàn)象和質(zhì)子-質(zhì)子碰撞中整體噴注的非微擾效應(yīng).pdf

1、探測QGP的硬探針信號——噴注淬火(Jet quenching)已經(jīng)被RHIC對心碰撞下的大橫動量強子譜的壓低,背對背的雙強子以及光子強子關(guān)聯(lián)的實驗數(shù)據(jù)所證實。這些現(xiàn)象表明噴注由于和QGP相互作用和輻射膠子而損失能量。噴注所損失的能量和動量被輻射的膠子和與噴注作用的熱部分子所攜帶。獲得來自噴注的能量的熱部分子會繼續(xù)和其他的熱部分子相互作用,最終形成類似超音速波或馬赫錐的集體運動。利用流體動力學和弦論中線性愛因斯坦方程來考慮噴注穿過熱介質(zhì)

2、的時候,在所得到的結(jié)果里能發(fā)現(xiàn)類似馬赫錐的集體運動。目前人們認為這種馬赫錐的集體運動是導致實驗上所看到雙強子或三強子關(guān)聯(lián)所描述的關(guān)于噴注運動方向?qū)ΨQ寬度大約是φ≈1(tad)的雙峰現(xiàn)象的主要原因。然而,從流體力學和弦論中計算得到的馬赫錐集體運動產(chǎn)生的強子譜并不能得到實驗上觀察到的雙峰現(xiàn)象。另一方面,通過AMPT模型模擬噴注穿過熱介質(zhì),證實發(fā)生偏轉(zhuǎn)的噴注和馬赫錐運動會產(chǎn)生雙峰現(xiàn)象。
　　 在本文中,我們使用部分子在3+1維流體中的

3、線性玻爾茲曼輸運模型和AMPT模型來考慮噴注在夸克膠子等離子體中運動所激發(fā)的馬赫錐現(xiàn)象。我們的研究表明,噴注在靜態(tài)均勻無限大的熱介質(zhì)中運動,和噴注發(fā)生散射的熱部分子在橫平面上角分布是關(guān)于噴注運動方向?qū)ΨQ的雙峰。這些和噴注發(fā)生散射的熱部分子將會繼續(xù)與其他熱部分子發(fā)生相互作用,最后形成馬赫錐現(xiàn)象。然而,雙峰現(xiàn)象由于熱部分子的多重散射會逐漸消失,出現(xiàn)關(guān)于噴注運動方向?qū)ΨQ的單峰。噴注在膨脹的3+1維流體中運動,噴注以及所激發(fā)的馬赫錐波的偏轉(zhuǎn)會引

4、起實驗上所觀察到雙強子關(guān)聯(lián)的雙峰現(xiàn)象。由于噴注產(chǎn)生點和初始運動方向會因為選擇的觸發(fā)粒子而不同,我們發(fā)現(xiàn)光子-強子的關(guān)聯(lián)和強子-強子的關(guān)聯(lián)在定量上有所不同,并且非常依賴噴注和熱介質(zhì)的散射截面。因此,我們強烈建議實驗上能夠分別比較光子.強子以及強子-強子的關(guān)聯(lián),這對理解重離子碰撞中所產(chǎn)生的馬赫錐波動力學機制非常有幫助。
　　 隨著實驗設(shè)備的進步,RHIC實驗組現(xiàn)在能夠使用整體噴注分析高能重離子碰撞中部分子的能量損失和計算核修正因子R

5、AA(PT)。pp碰撞是核修正因子的標度,目前關(guān)于pp碰撞下整體噴注的散射截面計算并沒有細致的考慮非微擾效應(yīng),本文的一些結(jié)果顯示了整體噴注的非微擾效應(yīng)在計算RAA(PT)過程中應(yīng)該考慮進來。作為本文的第二部分,我們將利用Pythia8.142模型系統(tǒng)研究pp碰撞中整體噴注的非微擾效應(yīng)對半徑R,色荷、橫動量、質(zhì)心系碰撞能量的依賴關(guān)系。結(jié)果表明:強子化效應(yīng)對<δPt>的改變強烈依賴于1/R,而Underlying-event對<δPt>的改