氣體流量和流速及與壓力的關(guān)系

1、氣體流量和流速及與壓力的關(guān)系流量以流量公式或者計(jì)量單位劃分有三種形式：體積流量：以體積時(shí)間或者容積時(shí)間表示的流量。如：mhlh體積流量（Q）＝平均流速（v）管道截面積（A）質(zhì)量流量：以質(zhì)量時(shí)間表示的流量。如：kgh質(zhì)量流量（M）＝介質(zhì)密度（ρ）體積流量（Q）＝介質(zhì)密度（ρ）平均流速（v）管道截面積（A）重量流量：以力時(shí)間表示的流量。如kgfh重量流量（G）＝介質(zhì)重度（γ）體積流量（Q）＝介質(zhì)密度（ρ）重力加速度（g）體積流量（Q）＝重力

2、加速度（g）質(zhì)量流量（M）氣體流量與壓力的關(guān)系氣體流量和壓力是沒(méi)有關(guān)系的。氣體流量和壓力是沒(méi)有關(guān)系的。所謂壓力實(shí)際應(yīng)該是節(jié)流裝置或者流量測(cè)量元件得出的差壓，而不是流體介質(zhì)對(duì)于管道的所謂壓力實(shí)際應(yīng)該是節(jié)流裝置或者流量測(cè)量元件得出的差壓，而不是流體介質(zhì)對(duì)于管道的靜壓。這點(diǎn)一定要弄清楚。靜壓。這點(diǎn)一定要弄清楚。舉個(gè)最簡(jiǎn)單的反例：舉個(gè)最簡(jiǎn)單的反例：一根管道，徹底堵塞了，流量是一根管道，徹底堵塞了，流量是0，那，那么壓力能是么壓力能是0嗎？嗎？好

3、的，那么我們將這個(gè)堵塞部位好的，那么我們將這個(gè)堵塞部位開(kāi)1個(gè)小孔，產(chǎn)生很小的流量，（孔個(gè)小孔，產(chǎn)生很小的流量，（孔很小?。?，流量不是很小?。髁坎皇?了。然后我們加大入口壓力了。然后我們加大入口壓力使得管道壓力保持原有量，此刻就矛使得管道壓力保持原有量，此刻就矛盾了盾了，壓力還是那么多，但是流量已經(jīng)不是，壓力還是那么多，但是流量已經(jīng)不是0了。因此，氣體流量和壓力是沒(méi)有關(guān)系的了。因此，氣體流量和壓力是沒(méi)有關(guān)系的。流體流體(包括氣體和液體

4、包括氣體和液體)的流量與壓力的關(guān)系可以用的流量與壓力的關(guān)系可以用流體力學(xué)流體力學(xué)里的里的伯努利方程伯努利方程來(lái)表達(dá)來(lái)表達(dá):pρgz(12)ρv^2=Cpρgz(12)ρv^2=C式中式中p、ρ、v分別為流體的分別為流體的壓強(qiáng)壓強(qiáng)、密度和速、密度和速度.z.z為垂直方向高度為垂直方向高度gg為重力加速度重力加速度CC是不變的是不變的常數(shù)常數(shù)。對(duì)于氣體，可忽略重力，對(duì)于氣體，可忽略重力，方程方程簡(jiǎn)化為簡(jiǎn)化為:p(12)ρvp(12)ρv^2

5、=C^2=C那么對(duì)于你的問(wèn)題那么對(duì)于你的問(wèn)題同一個(gè)管道水和水銀同一個(gè)管道水和水銀要求重量相同要求重量相同那么水的重量是那么水的重量是G1=Q1G1=Q1v1Q1v1Q1是水流量是水流量v1v1是水速是水速.所以所以G1=G2G1=G2Q1v1=Q2v2v1v2=Q2Q1Q1v1=Q2v2v1v2=Q2Q1p1(1p1(12)ρ1v12)ρ1v1^2=C^2=Cp2(12)ρ2v2p2(12)ρ2v2^2=C^2=C(Cp1)(Cp2)=

6、ρ1v1ρ2v2(Cp1)(Cp2)=ρ1v1ρ2v2(Cp1)(Cp2)=ρ1v1ρ2v2=Q2Q1(Cp1)(Cp2)=ρ1v1ρ2v2=Q2Q1(Cp1)(Cp2)=Q2Q1(Cp1)(Cp2)=Q2Q1因此對(duì)于你的因此對(duì)于你的問(wèn)題要求最后流出的重量相同問(wèn)題要求最后流出的重量相同根據(jù)推導(dǎo)可以發(fā)現(xiàn)這種情況下根據(jù)推導(dǎo)可以發(fā)現(xiàn)這種情況下流量是由壓力決流量是由壓力決定的定的因?yàn)橐驗(yàn)閜1p1如果很大的話(huà)如果很大的話(huà)那么那么Q1Q1可以很小可

7、以很小p1p1如果很小的話(huà)如果很小的話(huà)Q1Q1就必須大就必須大.伯努利方程伯努利方程式中，P是壓強(qiáng)，ρ是液體密度，h是到參考面的高度，V是液體速度?；拘畔⒒拘畔⒅形拿Q(chēng)：伯努利方程英文名稱(chēng)：Bernoulliequation定義及摘要：流體在忽略粘性損失的流動(dòng)中，流線(xiàn)上任意兩點(diǎn)的壓力勢(shì)能、動(dòng)能與位勢(shì)能之和保持不變。這個(gè)理論是由瑞士數(shù)學(xué)家丹尼爾第一伯努利在1738年提出的，當(dāng)時(shí)被稱(chēng)為伯努利原理。后人又將重力場(chǎng)中歐拉方程在定常流動(dòng)時(shí)沿流

8、線(xiàn)的積分稱(chēng)為伯努利積分，將重力場(chǎng)中無(wú)粘性流體定常絕熱流動(dòng)的能量方程稱(chēng)為伯努利定理。這些統(tǒng)稱(chēng)為伯努利方程，是流體動(dòng)力學(xué)基本方程之一。伯努利方程實(shí)質(zhì)上是能量守恒定律在理想流體定常流動(dòng)中的表現(xiàn)它是液體力學(xué)的基本規(guī)律.詳細(xì)介紹理想正壓流體在有勢(shì)體積力作用下作定常運(yùn)動(dòng)時(shí)，運(yùn)動(dòng)方程（即歐拉方程）沿流線(xiàn)積分而得到的表達(dá)運(yùn)動(dòng)流體機(jī)械能守恒的方程。因著名的瑞士科學(xué)家D.伯努利于1738年提出而得名。對(duì)于重力場(chǎng)中的不可壓縮均質(zhì)流體，方程為pρgh(12)ρ