關(guān)于電介質(zhì)的微觀解釋畢業(yè)論文

1、<p><b>　　目 錄</b></p><p><b>　　引言1</b></p><p>　　1.電介質(zhì)的極化與一般性質(zhì)1</p><p>　　2 .恒定電場(chǎng)引起的極化3</p><p>　　2.1 無極分子的極化3</p><p>　　2.2 有極分

2、子的極化4</p><p>　　3 .交變電場(chǎng)引起的極化5</p><p>　　4.電介質(zhì)的特殊效應(yīng)10</p><p><b>　　結(jié)論11</b></p><p><b>　　參考文獻(xiàn)12</b></p><p><b>　　致謝13</b&g

3、t;</p><p>　　關(guān)于電介質(zhì)的微觀解釋</p><p>　　摘要：本文主要介紹的就是有關(guān)電介質(zhì)的極化與相關(guān)性質(zhì)，在介紹此內(nèi)容時(shí)，首先介紹電介質(zhì)的極化、電介質(zhì)的一般性質(zhì)，其次還解釋恒定電場(chǎng)引起的極化并著重說明了電介質(zhì)的極化類型（有機(jī)分子和無機(jī)分子）、用Langevin-debye公式解釋極性分子的極化及交變電場(chǎng)情況下對(duì)電介質(zhì)的極化進(jìn)行了進(jìn)一步的研究，后又說明電介質(zhì)的特殊效應(yīng)及用經(jīng)典理

4、論來說明極化的一般規(guī)律等內(nèi)容。</p><p>　　關(guān)鍵詞： 電介質(zhì) 極化性質(zhì) 極化率 極化強(qiáng)度 電介質(zhì)的損耗</p><p>　　關(guān)于電介質(zhì)的極化與相關(guān)性質(zhì)</p><p><b>　　引言</b></p><p>　　電場(chǎng)既可以存在于真空之中，也可以存在于實(shí)物介質(zhì)內(nèi)部。而實(shí)物介質(zhì)是由分子和原子組成的，分子內(nèi)部又有

5、帶正電的原子核與繞核運(yùn)動(dòng)的電子。把導(dǎo)體引入靜電場(chǎng)時(shí)對(duì)靜電場(chǎng)有很大的影響，而且金屬導(dǎo)體能夠影響電場(chǎng)的關(guān)鍵原因在于導(dǎo)體內(nèi)部的自由電子在電場(chǎng)作用下重新分布。電介質(zhì)內(nèi)部沒有自由電子，在靜電場(chǎng)中置入電介質(zhì)后，電場(chǎng)是否就不改變呢？在討論這一問題前我們就要對(duì)電介質(zhì)的微觀結(jié)構(gòu)及其在電場(chǎng)作用下的變化有所認(rèn)識(shí)。</p><p>　　本文主要介紹的就是有關(guān)電介質(zhì)的極化與相關(guān)性質(zhì)的問題，在介紹此內(nèi)容時(shí)，首先介紹電介質(zhì)的極化、電介質(zhì)的一般

6、性質(zhì)，其次還要解釋恒定電場(chǎng)引起的極化，并且著重說明電介質(zhì)的極化類型（有機(jī)分子和無極分子）、用Langevin-debye公式解釋極性分子的極化，然后解釋交變電場(chǎng)引起的極化，最后闡述用經(jīng)典電磁理論來說明極化的一般規(guī)律等內(nèi)容。</p><p>　　1.電介質(zhì)的極化與一般性質(zhì)</p><p>　　電介質(zhì)是絕緣介質(zhì),它們是不導(dǎo)電的.在沒有外電場(chǎng)作用時(shí)，電介質(zhì)內(nèi)部正、負(fù)電荷激發(fā)的電場(chǎng)互相抵消，宏觀上

7、不表現(xiàn)出電性，但是在外電場(chǎng)的作用下,電介質(zhì)顯示電性的現(xiàn)象。在電場(chǎng)的影響下，物質(zhì)中含有可移動(dòng)宏觀距離的電荷叫做自由電荷；如果電荷被緊密地束縛在局域位置上，不能作宏觀距離移動(dòng)，只能在原子范圍內(nèi)運(yùn)動(dòng)（微觀運(yùn)動(dòng)），這種電荷叫做束縛電荷。理想的絕緣介質(zhì)內(nèi)部沒有自由電荷，實(shí)際的電介質(zhì)內(nèi)部總是存在少量自由電荷，因此它們是造成電介質(zhì)漏電的原因。 </p><p>　　一般情形下，未經(jīng)電場(chǎng)作用的電介質(zhì)內(nèi)部的正負(fù)束縛電荷平均說來處處

8、抵消，宏觀上并不顯示電性。在外電場(chǎng)的作用下，束縛電荷的局部移動(dòng)導(dǎo)致宏觀上顯示出電性,在電介質(zhì)的表面和內(nèi)部不均勻的地方出現(xiàn)電荷,這種現(xiàn)象稱為極化，出現(xiàn)的電荷稱為極化電荷。這些極化電荷改變?cè)瓉淼碾妶?chǎng)。充滿電介質(zhì)的電容器比真空電容器的電容大就是由于電介質(zhì)的極化作用。</p><p>　　電介質(zhì)包括氣態(tài)、液態(tài)、固態(tài)等范圍廣泛的物質(zhì)。固態(tài)電介質(zhì)包括晶態(tài)電介質(zhì)和非晶態(tài)電介質(zhì)兩大類，后者包括玻璃、樹脂和高分子聚合物等，是良好的

9、絕緣材料。在電場(chǎng)作用下，這類物質(zhì)中原子或分子的內(nèi)部結(jié)構(gòu)會(huì)發(fā)生某種變化，從而產(chǎn)生宏觀上不等于零的電偶極矩，并出現(xiàn)束縛電荷（極化電荷），這種現(xiàn)象稱為電極化。凡是能產(chǎn)生極化現(xiàn)象的物質(zhì)，統(tǒng)稱為電介質(zhì)。電介質(zhì)的電阻率一般都很高，所以習(xí)慣上也稱為絕緣體。但有些物質(zhì)的電阻率并不高，不能稱為絕緣體，但因在電場(chǎng)作用下也能發(fā)生極化過程，也歸入電介質(zhì)一類。</p><p>　　在沒有外電場(chǎng)作用時(shí)，電介質(zhì)內(nèi)部正，負(fù)電荷激發(fā)的電場(chǎng)互相抵消

10、，宏觀上不表現(xiàn)出電性，但在外電場(chǎng)作用下，電介質(zhì)的原子或分子內(nèi)部的電結(jié)構(gòu)大體上會(huì)發(fā)生如下三種類型的變化：（1）原子核外的電子云分布產(chǎn)生畸變，從而產(chǎn)生不等于零的電偶極矩，稱為畸變極化 ；（2）原來正、負(fù)電中心重合的分子，在外電場(chǎng)作用下正、負(fù)電中心彼此分離，稱為位移極化；無機(jī)分子中出現(xiàn)位移極化，位移極化與溫度無關(guān)。所謂的無機(jī)分子指的是分子中電子對(duì)稱地分布在正電中心的四周，分子的正電中心與負(fù)電中心重合，分子固有電偶極矩等于零的分子。（3）具有固

11、有電偶極矩的分子原來的取向是混亂的，宏觀上電偶極矩總和等于零，在外電場(chǎng)作用下，各個(gè)電偶極子趨向于一致的排列，從而宏觀電偶極矩不等于零，稱為轉(zhuǎn)向極化。有機(jī)分子中出現(xiàn)的主要是轉(zhuǎn)向極化，轉(zhuǎn)向極化過稱不僅與電場(chǎng)有關(guān)還與分子的熱運(yùn)動(dòng)有關(guān)，故轉(zhuǎn)向極化的結(jié)果依賴于溫度。而所謂的有機(jī)分子指的是分子的正電中心不重合，分子固有點(diǎn)偶極矩不為零的分子稱為極性分子。電介質(zhì)極化時(shí)對(duì)于各向同性電介質(zhì)而言，電極化強(qiáng)度矢量與總電場(chǎng)強(qiáng)度的關(guān)系為，為真空電容率，為電極化率，

12、以表示相對(duì)電容率，它與電極化率間的關(guān)系為。電極化率或電容率與外</p><p>　　電介質(zhì)的許多性質(zhì)，如電容率(介電常量)、折射率、對(duì)光的色散和吸收、介質(zhì)損耗等，都與極化有關(guān)。此外，一些電介質(zhì)所具有的某種特殊性質(zhì)，如壓電性、電致伸縮、熱電效應(yīng)、鐵電性等也都與極化過程有關(guān)。</p><p>　　在Lorentz（洛倫慈：1853-1928）創(chuàng)立了電子論以后，用經(jīng)典電磁理論來說明極化的一般規(guī)律

13、，并對(duì)與此有關(guān)的一系列物質(zhì)性質(zhì)做出理論解釋就成為了可能。由于電介質(zhì)的極化不僅需要考慮單個(gè)分子在電場(chǎng)作用下的變化，而且還涉及大量分子的集體行為，因而，把電磁理論與統(tǒng)計(jì)規(guī)律相結(jié)合就成為不可避免的了。實(shí)際上，這也正是經(jīng)典電子論的重大成就之一。</p><p>　　下面對(duì)電介質(zhì)的極化進(jìn)行定量分析</p><p>　　2 .恒定電場(chǎng)引起的極化</p><p>　　2.1 無極

14、分子的極化</p><p>　　無機(jī)分子的固有電偶極矩為零，在電場(chǎng)作用下電子產(chǎn)生位移，每個(gè)分子的感應(yīng)電偶極矩為</p><p><b>　　（1） </b></p><p>　　式中為分子的極化率。對(duì)于各項(xiàng)同性的均勻介質(zhì)，在感應(yīng)電偶極矩為球?qū)ΨQ的條件下，式中的有效作用場(chǎng)為</p><p><b>　?。?）&l

15、t;/b></p><p>　?。?）式中為宏觀電場(chǎng)強(qiáng)度，為介質(zhì)的極化強(qiáng)度，設(shè)電介質(zhì)中單位體積的分子數(shù)為，則極化強(qiáng)度為</p><p>　　(3) </p><p><b>　　故</b></p><p><b>　　介質(zhì)極化率為</b></p>

16、<p>　　因電容率（介電常量）與極化率的關(guān)系為</p><p><b>　　故有</b></p><p><b>　?。?）</b></p><p>　　所遵守的（4）式稱為Lorentz-Lorentz公式。利用折射率n與電容率的Maxewll關(guān)系，可將（4）式改寫為</p><p&g

17、t;<b>　?。?）</b></p><p>　　因?yàn)椋?）式是在恒定電場(chǎng)條件下的結(jié)果，因而公式中的電容率或折射率是靜態(tài)下的值。對(duì)于實(shí)際的光波，電場(chǎng)是交變場(chǎng)，電容率或折射率與頻率有關(guān)（色散現(xiàn)象），這就需要對(duì)極化過程重新進(jìn)行討論。</p><p>　　2.2 有極分子的極化</p><p>　　假定每個(gè)分子都是剛性的電偶極子，其電偶極距為.在無

18、外電場(chǎng)作用時(shí)，各個(gè)分子的的取向由于熱運(yùn)動(dòng)而雜亂無章，介質(zhì)在宏觀上不表現(xiàn)出電性。在恒定電場(chǎng)的作用下，通過分子之間的熱碰撞，各個(gè)將轉(zhuǎn)向能量較小的方向，在熱平衡狀態(tài)下，全部的取向遵循Maxell-Boltzmann的統(tǒng)計(jì)分布侓。據(jù)此，可計(jì)算極性分子的極化率，計(jì)算方法與順磁性的計(jì)算方法完全相同，只需簡單地用電偶極矩代替分子磁矩,用電場(chǎng)強(qiáng)度代替磁場(chǎng)強(qiáng)度即可。</p><p>　　于是，得出介質(zhì)的極化強(qiáng)度為</p>

19、;<p><b>　　（6）</b></p><p><b>　　因而介質(zhì)的極化率為</b></p><p>　　考慮到在任何情況下都存在感應(yīng)電偶極距，即極化必定還包括由（3）式給出的貢獻(xiàn)。即極化強(qiáng)度應(yīng)包括轉(zhuǎn)向極化和位移極化（感應(yīng)極化）兩者的貢獻(xiàn)。在忽略宏觀電場(chǎng)與有效電場(chǎng)之間的差別后（即以代替），有</p><p

20、><b>　　極化率為</b></p><p>　　上式稱為Langevin-Debye公式。根據(jù)電容率ε與極化率的關(guān)系，介質(zhì)的電容率</p><p><b>　?。?）</b></p><p>　　通過上式，可具體地看到轉(zhuǎn)向極化與溫度的關(guān)系。實(shí)際上，轉(zhuǎn)向極化同時(shí)受到電場(chǎng)作用的有序性和熱運(yùn)動(dòng)的無序性這兩種對(duì)立因素的制

21、約。溫度越高，熱運(yùn)動(dòng)越劇烈，電場(chǎng)作用造成的有序性降低，導(dǎo)致極化強(qiáng)度的減小。</p><p>　　上述兩類電介質(zhì)的極化情況用示意圖（1-2）來表示，可分別為：</p><p>　　外電場(chǎng) E=0 </p><p>　?。▓D1） 無機(jī)分子的位移極化</p><p>　　外電場(chǎng) E=0

22、 </p><p>　?。▓D2） 有機(jī)分子的取向極化</p><p>　　3 .交變電場(chǎng)引起的極化</p><p>　　上面介紹的極化理論并未涉及電容率或折射率與電場(chǎng)頻率的依賴關(guān)系。光在電介質(zhì)中傳播時(shí)，介質(zhì)將在高頻電場(chǎng)的作用下極化。色散現(xiàn)象表明，極化率與頻率密切相關(guān)，顯然，確定這種關(guān)系是極化理論需要解決的重大課題之一。應(yīng)該指出，單靠Maxw

23、ell理論遇到的色散困難?，F(xiàn)在，我們運(yùn)用經(jīng)典電子論來建立更嚴(yán)格的，與極化有關(guān)的色散理論，同時(shí)解決與色散密切相關(guān)的對(duì)電磁波的吸收問題。</p><p>　　前已指出，極化過程主要有三種機(jī)制，即電子位移極化和電偶極子轉(zhuǎn)向極化。無論是離子或等效的電偶極子，其中都包含質(zhì)量很大的原子核，所以離子位移極化或電偶極子轉(zhuǎn)向極化都涉及整個(gè)原子或分子的運(yùn)動(dòng)，由于它們的慣性很大，在高頻電場(chǎng)作用下根本來不及做出反應(yīng)，所以這兩種極化實(shí)際上

24、不可能發(fā)生。因此，在高頻電場(chǎng)作用下，只有電子位移極化才是實(shí)際可能的極化過程。</p><p>　　我們?nèi)园言踊蚍肿涌闯墒请娕紭O子，帶電量為，其中正電荷看作不動(dòng)，在電場(chǎng)作用下負(fù)電荷相對(duì)正電荷產(chǎn)生位移，則感應(yīng)電偶極矩為</p><p><b>　　(8)</b></p><p>　　式中的負(fù)號(hào)是因?yàn)楦袘?yīng)電偶極矩的方向與負(fù)電荷的位移方向相反。取正電

25、荷為坐標(biāo)原點(diǎn)，考慮負(fù)電荷的運(yùn)動(dòng)。設(shè)負(fù)電荷的質(zhì)量為，它除了受到準(zhǔn)彈性力和外電場(chǎng)所施作用力的作用外，還會(huì)受到阻尼力的作用。因?yàn)?，按照Maxwell的理論，電偶極子的振動(dòng)將輻射出電磁波，即輻射出能量，電偶極子的振動(dòng)能量將因此而逐漸衰減，等效于受到一個(gè)阻尼力的作用?？梢宰C明，該輻射阻尼力為</p><p><b>　?。?）</b></p><p>　　因此，負(fù)電荷的動(dòng)力學(xué)方

26、程為</p><p><b>　　或</b></p><p><b>　　(10)</b></p><p>　　式中是電偶極子得固有圓頻率或介質(zhì)的本證頻率（10）式是一個(gè)受迫振動(dòng)方程。如果外電場(chǎng)是圓頻率為ω的時(shí)諧電場(chǎng)，即若</p><p><b>　?。?1）</b></

27、p><p>　　則方程（10）的解也將以ω為圓頻率作簡諧振動(dòng)，既有</p><p><b>　　（12） </b></p><p><b>　　以及</b></p><p>　　把上式代入方程（10）式，得 </p><p><b>　　令</b></

28、p><p><b>　　則方程簡化為</b></p><p>　　把（11）式和（12）式代入，得</p><p>　　即 </p><p><b>　　于是</b></p><p>　　代入（8）式，得出原子（或分子）的電偶極矩為</p&

29、gt;<p>　　故原子（或分子）的極化率為</p><p>　　設(shè)單位統(tǒng)計(jì)內(nèi)包含N個(gè)原子或分子，則極化強(qiáng)度為</p><p><b>　　（13）</b></p><p>　?。?3）式表明，極化強(qiáng)度與交變電場(chǎng)之間是一種復(fù)數(shù)關(guān)系，因而極化率和折射率都是復(fù)數(shù)，下面即將說明，這意味著介質(zhì)對(duì)電磁波有吸收作用，（13）式可改寫為 <

30、;/p><p>　　與的復(fù)數(shù)關(guān)系表明兩者之間存在著一定的相位差。由上式，相位差滿足</p><p>　　相位差的存在于偶極振子受到阻尼是密不可分的。</p><p>　　根據(jù)（13）式，介質(zhì)的極化率χe為</p><p>　　因電容率（介電常量）ε與極化率χe的關(guān)系為</p><p><b>　　故有</b

31、></p><p><b>　?。?4）</b></p><p>　　注意到電容率是復(fù)數(shù)，故復(fù)折射率</p><p><b>　　也是復(fù)數(shù)，設(shè)</b></p><p><b>　　則</b></p><p><b>　?。?5）</

32、b></p><p>　　因在弱阻尼情形，為較小的修正數(shù)，上式最后結(jié)果中已略去了項(xiàng)，式中n為實(shí)折射率。由（14）式</p><p>　　把上式與（15）式比較，得</p><p><b>　?。?6）</b></p><p><b>　?。?7）</b></p><p>

33、;　　可見，光在吸收電介質(zhì)中的行為與光在金屬中的行為十分相似，金屬的折射率也是復(fù)數(shù)。復(fù)折射率的實(shí)部為實(shí)折射率，決定光的相速和折射；復(fù)折射率的虛部則決定介質(zhì)對(duì)光的吸收能力。</p><p>　　為了說明復(fù)折射率的虛部決定介對(duì)光的吸收能力，考慮在介質(zhì)中傳播的單色平面波，其電矢量的波動(dòng)表示式為</p><p>　　式中為波矢量，為空間點(diǎn)的徑矢。若電磁波沿z方向傳播，則上式簡化為</p>

34、;<p><b>　　（18）</b></p><p>　　波函數(shù)k與折射率n之間的一般關(guān)系為</p><p>　　式中為介質(zhì)中的波長?，F(xiàn)在，上式中的n應(yīng)以復(fù)數(shù)取代，故上式中的波數(shù)k也應(yīng)是復(fù)數(shù)，即</p><p><b>　　代入（18）式，得</b></p><p>　　電磁波中的磁

35、矢量也有類似的結(jié)果。上式表明，電磁波在介質(zhì)中傳播時(shí)，其振幅要隨傳播距離的增大而不斷衰減，這意味著電磁波被介質(zhì)吸收，稱為吸收系數(shù)或消光系數(shù)，它由（17）式?jīng)Q定.被吸收的電磁波能量最終轉(zhuǎn)化為熱，稱為介質(zhì)損耗。（16）和（17）兩式表明，實(shí)折射率和吸收率系數(shù)都是電磁波頻率的函數(shù)。</p><p>　　4.電介質(zhì)的特殊效應(yīng)</p><p>　　電介質(zhì)極化后，分子電偶極矩沿外電場(chǎng)方向作有序排列，極化

36、強(qiáng)度不為零，同時(shí)，電介質(zhì)表面和體內(nèi)出現(xiàn)束縛電荷。某些電介質(zhì)除上述結(jié)果外，還具有與極化有關(guān)的許多特殊效應(yīng)，簡述如下。</p><p>　　壓電效應(yīng)：一些離子鍵晶體因受外力而產(chǎn)生形變時(shí)也會(huì)發(fā)生極化現(xiàn)象，從而在晶體相對(duì)的兩個(gè)面上出現(xiàn)異號(hào)束縛電荷，產(chǎn)生一定電壓，這種現(xiàn)象稱為壓電效應(yīng)。</p><p>　　壓電晶體的種類很多，常見的有石英，酒石酸鉀鈉（俗稱羅謝爾鹽）、KDP晶體（磷酸二氫鉀）、ADP

37、晶體（磷酸二氫銨）、鈦酸鋇、以及砷化鎵、硫化鋅等具有閃鋅礦結(jié)構(gòu)的半導(dǎo)體晶體，此外還有壓電陶瓷等。</p><p>　　壓電晶體可以把機(jī)械振動(dòng)轉(zhuǎn)變?yōu)殡娬駝?dòng)，普遍應(yīng)用于話筒和電唱針等電聲器中。利用壓電效應(yīng)還可以測(cè)量各種情形下的壓力、振動(dòng)和加速度等。</p><p>　　電致伸縮：電致伸縮是壓電效應(yīng)的逆效應(yīng)。一些晶體如石英等，在電場(chǎng)作用下由于極化而產(chǎn)生形變，這種現(xiàn)象稱為電致伸縮效應(yīng)。</p

38、><p>　　利用電致伸縮效應(yīng)可以把電振動(dòng)轉(zhuǎn)變?yōu)闄C(jī)械振動(dòng)，可用于產(chǎn)生超聲波的換能器以及耳機(jī)和揚(yáng)聲器等。在無限電技術(shù)中常利用石英制造晶體振蕩器，其突出優(yōu)點(diǎn)是振蕩頻率的高度穩(wěn)定性，廣泛用于制造石英鐘。</p><p>　　鐵電性：電介質(zhì)中有特殊的一族，如BaTiO3、SrTiO3和LiNbO3 等，在這些晶體中存在許多自發(fā)極化的小區(qū)域，這種性質(zhì)稱為鐵電性，具有鐵

39、電性的晶體稱為鐵電體。鐵電體中自發(fā)極化的小區(qū)域稱為鐵電疇，其線度為微米數(shù)量級(jí)。不同鐵電疇的極化方向各不相同，因而宏觀上總電偶極矩為零，不表現(xiàn)出電性。在外電場(chǎng)作用下，各鐵電疇的極化方向會(huì)趨向于外電場(chǎng)方向，導(dǎo)致極化強(qiáng)度不為零，宏觀上表現(xiàn)出電性。在峰值一定的交變電場(chǎng)作用下，極化強(qiáng)度P隨電場(chǎng)強(qiáng)度E變化的曲線構(gòu)成 一個(gè)封閉回線，類似于鐵磁體的磁滯回線，故稱電滯回線。</p><p>　　不同鐵電體各自有某一個(gè)固定溫度TC，

40、當(dāng)溫度高于TC時(shí)，鐵電疇瓦解，失去鐵電性，鐵電體轉(zhuǎn)變?yōu)槠毡殡娊橘|(zhì)。各種鐵電體的臨界溫度TC相差懸珠，例如，鈦酸鋇的TC為120℃，而KDP晶體要在-150℃以下才表現(xiàn)出鐵電性。</p><p>　　鐵電體必定同時(shí)具有壓電效應(yīng)、熱電效應(yīng)和電熱效應(yīng)。</p><p>　　駐極體： 撤去外電場(chǎng)后造成極化的機(jī)械作用后，仍能長時(shí)間保持極化狀態(tài)的電介質(zhì)稱為駐極體。技術(shù)上多采用極性高分子聚合物作為駐極體

41、材料。駐極體具有優(yōu)異的儲(chǔ)存電荷的能力，它能產(chǎn)生高達(dá)30KV/CM的強(qiáng)電場(chǎng)，這使它得到了多方面的應(yīng)用，例如靜電成像術(shù)、吸附氣體中微小顆粒的氣體過濾器等。</p><p>　　熱電效應(yīng)：具有很大熱脈系數(shù)的鐵電體稱為熱電晶體。處于自發(fā)極化狀態(tài)的熱電晶體的端面上本來存在由極化造成的面束縛電荷，但由于吸附了空氣中的異號(hào)電荷而不表現(xiàn)出帶電性質(zhì)。當(dāng)溫度改變時(shí)，熱電晶體體積發(fā)生顯著變化，從而導(dǎo)致極化強(qiáng)度的明顯改變，破壞了表面的電

42、中性，表面所吸附的多余電荷將被釋放出來，這種現(xiàn)象稱為熱電效應(yīng)。熱電晶體已成為紅外探測(cè)和熱成像技術(shù)中的重要器件。</p><p>　　電熱效應(yīng)：電熱效應(yīng)是熱電效應(yīng)的逆效應(yīng)，即極化狀態(tài)的改變導(dǎo)致溫度發(fā)生改變的現(xiàn)象。在絕熱條件下用外電場(chǎng)改變晶體的永久極化強(qiáng)度時(shí)，它的溫度會(huì)發(fā)生變化。絕熱去極化可以使溫度降低，與絕熱去磁法一樣可以獲得超低溫。常用的電熱材料有鈦酸鍶陶瓷和聚偏氟乙烯等駐極體。</p><p

43、><b>　　結(jié)論</b></p><p>　　由以上討論可以看到電介質(zhì)一般放在靜電場(chǎng)時(shí)，對(duì)各向同性電介質(zhì)而言，它一般會(huì)出現(xiàn)位移極化和取向極化，結(jié)果是電介質(zhì)對(duì)電場(chǎng)的所有影響會(huì)減小。實(shí)際電介質(zhì)放在靜電場(chǎng)時(shí)，有機(jī)分子組成的電介質(zhì)轉(zhuǎn)向極化與溫度有關(guān)。溫度越高，熱運(yùn)動(dòng)越劇烈，電場(chǎng)作用造成的有序性降低，導(dǎo)致極化強(qiáng)度的減小。電介質(zhì)在交變電場(chǎng)情況下，電磁波在介質(zhì)中傳播時(shí)，振幅要隨傳播距離的增大而不斷

44、減小，這意味著電磁波被介質(zhì)吸收，被吸收的電磁波能量最終轉(zhuǎn)化為熱，這就是介質(zhì)對(duì)電磁波的損耗。</p><p><b>　　參考文獻(xiàn)</b></p><p>　　[1]陳秉乾 幼生 望雨 《磁學(xué)專題研究 》(M)北京：高等教育出版社，2001.12（2003重?。?</p><p>　　[2]梁燦彬 光戒 梁竹健 《磁學(xué)》(M)第二版）北京：高等

45、教育出版社， 2004.5（2008重印） </p><p>　　[3]郭碩鴻 著 李志兵 林瓊桂 修訂《動(dòng)力學(xué)》(M)（三版） 北京：高等教育出版社，2008.6（2009重?。?lt;/p><p>　　[4]馬文蔚 《理學(xué)教程》(M)（上冊(cè)）北京：高等教育出版社2002.7（2008重印）</p><p>　　[5]馬文蔚《物理學(xué)教程》(M)（下冊(cè)）北京：高等教

46、育出版社2002.7（2006重?。?lt;/p><p>　　[6]胡秋友 劉之景 《電磁學(xué)》(M) 北京.高等教育出版社（1994年）出版</p><p>　　[7]陳秉乾 王稼軍《大學(xué)物理通用教材.電磁學(xué)》（M）北京大學(xué)出版社（2003年）</p><p>　　[8] 王忠亮 封小超 《電磁學(xué)討論》(M) 四川教育出版社 （1988年）

47、 </p><p>　　[9]趙凱華 陳熙謀 《電磁學(xué)》(M) 北京高等教育出版社 （1985年）</p><p>　　[10]郭碩鴻 《電動(dòng)力學(xué)》(M) 高等教育出版社 （1978年）</p><p><b>　　致謝</b></p><p>　　在新疆師范大學(xué)的教育下經(jīng)過五

48、年的學(xué)習(xí)，使我在做人做事各個(gè)方面得到了很大的提高。</p><p>　　在老師的指導(dǎo)下我的畢業(yè)論文順利通過，是指導(dǎo)老師幫我批閱了好多次并且提供了這方面的資料和很好的意見，非常感謝他的指導(dǎo)和幫助，在老師耐心的指導(dǎo)下，我學(xué)會(huì)了論文的三步驟：怎么樣開頭，怎么樣繼續(xù)，怎么樣結(jié)束。</p><p>　　非常感謝指導(dǎo)老師，也非常感謝我系的各位老師，在他們的教育下，使我在各方面得到了很大的提高，為以后工